, nous nous attendons à une grande multiplicité de tout niveau d'énergie.
Maintenant, nous allons examiner la moment magnétique total du système. Nous voyons que cela dépend du nombre de moments magnétiques pointant vers le haut moins ceux pointant vers le bas. Toutefois, il ne dépend pas de moments magnétiques qui sont dirigés dans une direction quelconque donnée.
Alors, laissez N jusqu'à être le nombre de moments magnétiques pointant vers le haut, et N down être le nombre de moments magnétiques pointe vers le bas. Puis N jusqu'à ½ = N + et N bas = ½ N - , où de la est appelé l'excès de spin et est définie par N jusqu'à - N . (2,5) Combien de façons différentes peut-on obtenir un spin franchise spécifique, ? Puisque nous ne sommes plus intéressés par une orientation spécifique, nous pouvons laisser tomber les indices à (2.3) et l'écrire comme . (2.6) Cela peut être étendu comme une série binomiale pour obtenir . (2,7) Chaque pièce de la somme représente une collection d'états avec le même excès de spin, et le coefficient dans la sommation est le nombre d'états avec un spin excès spécifique de 2 et un moment magnétique total de 2 sm . Nous définissons ce coefficient d'être la fonction de multiplicité . (2,8) Depuis la fonction de multiplicité est le nombre d'Etats ayant le même excès de spin , et nous avons vu que le moment magnétique total, et donc l'énergie, dépend de la rotation excès, nous voyons que g ( N , ) est le nombre total d'États à un niveau d'énergie spécifique Exemple:. Quelles sont les valeurs de la fonction de multiplicité pour N = 10 ? Utilisation (2. 8), nous voyons que pour N = 10 g (10, ) 5 1 4 10 3 45 2 120 1 210 0 252 -1 210 -2 120 -3 45 -4 10 -5 1 Un graphique de cette ressemble Comme N deviendra grand, cette courbe se rapproche d'une courbe gaussien
2 down = Multiplicité Fonction
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