La seule différence fondamentale entre les deux est la différence dans le transfert de l'entropie. Pour le voir, laissez dU soit la variation d'énergie du système pendant un processus réversible. Puis la chaleur reçue par le système peut être défini pour être (8.1) Voici le slash sur le dérivé est de nous rappeler que ce ne sont pas une différentielle exacte. De conservation de l'énergie, nous avons ou (8.2) Ainsi, nous voyons que si d s = 0, alors nous obtenons pur travail . De même, si = les t de du d s, nous obtenons la chaleur pure. Une conséquence immédiate est que les processus cycliques ne peuvent pas produire autant d'énergie a été mis en eux. Pour voir cela, rappelons que puisque le travail est une forme d'énergie, toute forme de travail peut être transformée en travail mécanique. De même, nous pouvons convertir travail complètement en chaleur puisque le travail ne comporte pas entropie. Cependant, nous ne pouvons pas convertir la chaleur complètement dans le travail, puisque la chaleur pénètre dans le système avec une certaine quantité d'entropie, qui le travail ne prend pas loin. Ainsi entropie accumule dans le processus. Cela ne peut pas être autorisée à se poursuivre indéfiniment; plutôt l'entropie doit finalement être retirée du système. La seule façon de le faire est de les enlever sous forme de chaleur, mais en conservation de l'énergie qui nous oblige à mettre en une quantité égale de la chaleur supplémentaire au début. de travail Considérons un dispositif qui introduit une quantité de chaleur, le convertit en travail, expulse la chaleur résiduelle et utilise un peu de travail supplémentaire pour revenir à son état d'origine. Ce processus se répète encore une fois. Un tel dispositif cyclique est appelé un moteur thermique. Si les cycles du moteur thermique à travers comme un processus réversible, la variation d'énergie totale est égale à zéro. Considérons maintenant l'entropie associée avec les différentes parties du cycle. Quand nous mettons la chaleur dans le système, nous présentons un montant de l'entropie entrée égale à. De même, lorsque nous extrayons la chaleur du système, nous extrayons un montant égal à l'entropie. Puisque le processus est réversible, nous devons avoir que l'entropie qui pénètre dans le système est égale à l'entropie qui laisse, et ainsi de (8.3) Maintenant, rappelons que la variation Moteurs
Potentiel chimique de physique thermique | Leçon Notes