? Rappelons que F est une fonction des variables t, V et N , alors m = m (t, V , N ) sous cette forme. Dans (10.10), m = m ( U , V , N ), soit il a une dépendance à une autre série de variables. Une troisième formulation que nous ne prouverons pas en classe est (10.11) Nous pouvons maintenant dériver une forme plus générale de l'identité thermodynamique nous avons rencontré plus tôt. Une fois de plus envisager un changement infinitésimal de l'entropie, où maintenant l'entropie dépend de U , V et N mais, comme avant, nous rappeler que, et. Ainsi, la variation d'entropie devient ou (10.12)
Gibbs énergie libre de physique thermique dans la leçon Notes